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它們與CGS、CGD、CDS的關系如下：

 

CISS=CGS+CGD(CDS 短路時)，COSS=CDS+CGD，CRSS=CGD

 

圖 2 考慮寄生電容時的MOSFET模型

 

下面看一下這些寄生參數(shù)是如何影響開關速度的。如圖 3，當驅(qū)動信號 Ui到來的一瞬間，由于MOSFET處于關斷狀態(tài)，此時CGS 和CGD上的電壓分別為UGS=0， UGD=-VDD，CGS和 CGD上的電荷量分別為 QGS= 0，QGD= UGDCGD=VDDCGD。接下來 Ui通過 RG對 CGS充電，UGS逐漸升高（這個過程中，隨著 UGS升高，也會伴隨著 CGD的放電，但是由于VDD遠大于UGS，CGD不會導致柵電流的明顯增加）。當UGS達到閾值電壓時，開始有電流流過MOSFET（事實上，當UGS還沒有達到閾值電壓時，已經(jīng)有微小的電流流過 MOSFET 了），MOSFET 上承受的壓降由原來的 VDD開始減小， CGD上的電壓也會隨之減小，那么，也就伴隨著的 CGD 放電。

 

由于 CGD 上的電荷量 QGD= VDDCGD較大，所以放電的時間較長。在放電的這段時間內(nèi)，柵極電流基本上用于 CGD 的放電，因此柵源電壓的增加變得緩慢。放電完成后，Ui通過RG繼續(xù)對CGS和CGD 充電（因為此時MOSFET已經(jīng)充分導通，相當于CGS和CGD并聯(lián)），直到柵源電壓達到Ui，開啟過程至此完成。圖 4 的曲線很好地描繪了導通過程中UGS隨時間變化的曲線。需要注意的是，由于驅(qū)動提供的不是電流源，所以實際上的曲線并非直線，圖 4 僅代表上升趨勢。

 

圖 3 考慮寄生電容時的MOSFET驅(qū)動電路

 

圖 4 脈沖驅(qū)動下MOSFET柵源電壓上升曲線

 

同時，由上圖 3 不難看出，RG越大，寄生電容的充電時間將會越長。顯然，RG 太大時 MOSFET 不能在短時間內(nèi)充分導通。在高速開關應用中（如 D 類功放、開關電源），這個阻值一般取幾Ω到幾十Ω。然而，即使是低速情況下，RG 也不宜取得太大，因為過大的RG會延長電容充電的時間，也就是MOSFET從關斷到充分導通的過渡時間。這段時間內(nèi)，MOSFET處于飽和狀態(tài)（放大區(qū)），管子將同時承受較大的電壓和電流，從而引起較大的功耗。但是 RG如果取得太小或者直接短路的話，在驅(qū)動電壓到來的一瞬間，由于寄生電容上的電壓為零，前級需要流過一個很大的電流，造成對前級驅(qū)動電路的沖擊。

 

圖 5 為高速開關應用中常見的 MOSFET 驅(qū)動電路，以一對互補的 BJT 構成射隨器的形式滿足驅(qū)動電流的要求。其中Q1用于開啟時對寄生電容的充電，Q2用于關斷時對寄生電容的放電。有時候我們需要得到更快的關斷速度，通常在柵極電阻 R1 上并聯(lián)一個快恢復二極管，這樣的話，放電回路將經(jīng)過這個二極管而不是電阻。

 

圖 5 常用的高速驅(qū)動電路

 

圖 6 增加泄放電阻的驅(qū)動電路

 

在實際應用中，我們通常還會在MOSFET的柵源之間并聯(lián)一個幾KΩ到上百K Ω的電阻（如圖 6 的R2），這是為了在輸入柵源電壓不確定時（如前級驅(qū)動電路失效），防止 MOSFET 處于非理性狀態(tài)。

 

圖 7 殘留電荷導致MOSFET開啟的實驗電路

 

我們可以做這樣一個實驗：連接如圖 7 的電路，我們會發(fā)現(xiàn)，即使柵極懸空，LED 也會發(fā)光。這說明，柵源之間出現(xiàn)了高于閾值的電壓，產(chǎn)生這一電壓的原因是寄生電容上的殘留電荷。殘留電荷使得 UGS高于閾值電壓但又不足以使 MOSFET 充分導通。結果是 MOSFET 工作在放大狀態(tài)（飽和區(qū)），管子承受很大的功耗從而造成器件的損壞。這種現(xiàn)象更容易發(fā)生在低閾值電壓的MOSFET 中。為了防止這種情況發(fā)生，往往通過柵源間的并聯(lián)電阻泄放寄生電容上的殘留電荷。